UNEFM UNIVERSIDAD NACIONAL EXPERIMENTAL FRANCISCO DE MIRANDA PROGRAMA DE INGENIERÍA MECÁNICA UNIDAD CURRICULAR: TERMODINÁMICA APLICADA PUNTO FIJO-ESTADO FALCÓN GUIA COMPLEMENTARIA TEMA 5: PSICROMETRIA Objetivo terminal: Analizar el comportamiento termodinámico del aire atmosférico sometido a diferentes condiciones por medio de sistemas mecánicos de acondicionamiento. ELABORADA POR: ING. GELYS GUANIPA. MSc ING. JOSMERY SANCHEZ. MSc ING. ELIER GARCÍA Ultima modificación: Abril, 2017 Aprobado por: TEMA 7: PSICROMETRIA Contenido: • Definición de psicrometría y principal aplicación •Definición de aire seco y atmosférico •Propiedades de una mezcla aire-vapor. • Temperatura de bulbo seco y húmedo. • Temperatura de saturación adiabática. • Carta Psicométrica. • Procesos de acondicionamiento de ambientes: Calentamiento y enfriamiento simple. Deshidratación con calentamiento. Enfriamiento Evaporativo. Calentamiento con humidificación. Mezcla adiabática de dos corrientes de aire. •Torres de enfriamiento. ¿QUE ES LA PSICROMETRIA? Es la ciencia que involucra las propiedades termodinámicas del aire húmedo, y el efecto de la humedad atmosférica sobre los materiales y el confort humano, es decir, el método de controlar las propiedades térmicas del aire húmedo. Su aplicación más importante es en los procesos de acondicionamiento de aire La ASHRAE (American Society of Heating, Refrigerating and Air Conditioning Engineers) define el acondicionamiento del aire como: "El proceso de tratar el aire, de tal manera, que se controle simultáneamente su temperatura, humedad, limpieza y distribución, para que cumpla con los requisitos del espacio acondicionado". AIRE SECO Y ATMOSFÉRICO El aire es una mezcla de nitrógeno, oxígeno y pequeñas cantidades de otros gases. Normalmente el aire en la atmósfera contiene cierta cantidad de vapor de agua (o humedad) y se conoce como aire atmosférico. En contraste, al aire que no contiene vapor de agua se le llama aire seco. Es conveniente tratar al aire como una mezcla de vapor de agua y de aire seco, porque la composición del aire seco permanece relativamente constante, pero la cantidad de vapor de agua cambia por la condensación y evaporación de los oceanos, lagos, ríos, e incluso del agua del cuerpo humano. La temperatura del aire en aplicaciones de acondicionamiento de ambientes varía de 10 a cerca de 50°C. En esta rango el aire seco puede tratarse como gas ideal con un valor de Cp constante de 1,005 kJ/kg.K ó 0,240 Btu/lbm.R A 50°C, la presión de saturación del agua es 12,3kPa. A presines por debajo de este valor, el vapor de agua puede tratarse como gas ideal, incluso cuando es vapor saturado. Por tanto, el vapor de agua en el aire se comporta como si existiera solo y obedece a la relación P.v=R.T. El aire atmosférico se trata como una mezcla de gases ideales cuya presión total esta dada por: P Pa Pv (kPa) Pa: Presión parcial del aire sec; Pv: Presión parcial del vapor PROPIEDADES DE UNA MEZCLA AIRE-VAPOR Humedad específica o absoluta (): Es la masa de vapor de agua (mv) presente en una masa unitaria de aire seco (ma), también conocida como relación de humedad, y se determina a través de: mv ma (kg vapor de agua/kg de aire seco) Siendo: PvV / RvT P / Rv v PaV / RaT Pa / Ra pa P pv Pg Pv Pv 0,622 0,622 0,622 Pa P pv P pg Pg: presión de saturación a la temperatura indicada PROPIEDADES DE UNA MEZCLA AIRE-VAPOR Humedad relativa : Se refiere a la cantidad de humedad que el aire contiene (mv) en relación con la cantidad máxima de humedad que el aire puede contener a la misma temperatura (mg). Es decir: vg Pv RTv / vv v Pg RTg / v g vv g mv mg Esta varia de 0 para aire seco a 1 para aire saturado. La misma varia con la temperatura aunque su humedad especifica permanece constante. Con lo planteado en esta ecuación podemos determinar que: P Pa v Pg 0,622 Pg .P (0,622 w) Pg PROPIEDADES DE UNA MEZCLA AIRE-VAPOR Entalpia del aire atmosférico: Se refiere a la entalpia del aire seco mas la entalpía del vapor de agua, y se determina de la siguiente manera: hm ha hv Para rangos de: 0 º C TC 40 º C hm 1,005TC /º C 2501,7 1,82TC /º c Sist. Internacional 32 º F TC 110 º F hm 0,240TF /º F 1061,5 0,435TF /º F Volumen especifico del aire: vm Va ma va Ra T R T a Pa P Pv Sist. Inglés TEMPERATURA DE BULBO SECO Y BULBO HÚMEDO Temperatura de bulbo seco: Es la temperatura de una mezcla gas-vapor medida con un termómetro convencional. Temperatura de bulbo húmedo: Es la temperatura de la humedad contenida en el aire. Se obtiene empleando un termómetro cuyo bulbo está cubierto con una mecha de algodón saturada con agua y se hace pasar aire sobre ella. Temperatura de punto de rocío: Temperatura a la que se inicia la condensación si el aire se enfría a presión constante. Es decir, la temperatura de saturación del agua correspondiente a la presión de vapor. Tpr TSat, Pv TEMPERATURA DE SATURACIÓN ADIABÁTICA El sistema se compone de un canal largo aislado que contiene una pila de agua. Por el canal se hace pasar una corriente uniforme de aire no saturado que tiene una humedad especifica de w1 (desconocida) y una temperatura de T1. Cuando el aire fluye sobre el agua, un poco de esta se evapora y mezcla con la corriente de aire. El contenido de humedad del aire aumentará durante este proceso y su temperatura descenderá, puesto que parte del calor latente de evaporación del agua que se gasificará provendrá del aire. Si el canal tiene un largo suficiente, la corriente del aire saldrá como aire saturado a la temperatura de T2 , que se llama temperatura de saturación adiabática. a1 hm,1 m a 2 hm, 2 m w3 hw3 0m TEMPERATURA DE SATURACIÓN ADIABÁTICA Partiendo de: hmez ha hv ; la ecuación de la energía puede escribirse como: a1 ha hv 1 m a 2 ha hv 2 m w hw3 0m a1 m a2 m a1 m v1 m v2 m w3 0m Empleando m v / m a (Masa de aire seco) o w3 m v2 m v1 m (Masa de agua) e igualando los flujos másicos del aire seco tenemos: w3 m a 2 1 m Sustituyendo la ecuación final del balance de masa en la ecuación de balance de energía y dividiendo entre tenemos: ma 0 ha1 1 hv1 ha 2 hv 2 2 1 hw3 TEMPERATURA DE SATURACIÓN ADIABÁTICA Resolviendo esta ecuación en la relación de humedad 1 del aire húmedo que entra al proceso de saturación adiabática, se tiene: tiene la siguiente expresión: 1 ha 2 ha1 2 hv 2 hw3 hv1 hw3 ha CP,a T 1 Donde C P ,a T2 T1 2 hg 2 hw3 y hg1 hw3 hv hg C P ,a Tsa,1 T1 sat, 2 h fg 2 hg1 h f 2 sat, 2 , h fg , 2 y h f 2 están medidos a la temperatura de saturación adiabática T2 Tsat,1 DIAGRAMA PSICROMÉTRICO Para facilitar el cálculo y la visualización de los procesos en los que interviene el aire atmosferico es útil representar gráficamente las propiedades del mismo en un diagrama conocido como carta psicométrica (ver figura). PROCESOS DE ACONDICIONAMIENTO DEL AIRE Para mantener un ambiente en las condiciones deseadas, son necesarios algunos procesos que generalmente se aplican para modificar la temperatura y humedad del aire. Estos procesos incluyen el calentamiento simple (aumentar la temperatura), enfriamiento simple (disminuir la temperatura), la humidificación (agregar humedad) y la deshumidificación (eliminar humedad). Algunas veces dos o mas de estos procesos son necesarios para llevar el aire al nivel de temperatura y humedad requeridos. CALENTAMIENTO Y ENFRIAMIENTO SIMPLE Ambos procesos se representan por una linea horizontal sobre la carta psicrométrica debido a que la humedad especifica es constante. El calentamiento hacia la derecha (aumento de temperatura) y el enfriamiento hacia la izquierda (disminución de la temperatura). Aplicando el balance de energia nos queda: m a1 ha1 m v1 hv1 m a 2 ha 2 m v 2 hv 2 0Q v m a para las dos corrientes, la de entrada y la de salida. Basándose en la Donde m ecuación h c T . Por tanto, la ecuación de la energía queda: a p ,a a 2 ha 2 2 hv 2 m a1 ha1 1hv1 m a c p,a T2 2 hg 2 m a c p,a T1 1 hg1 Q m Siendo 2 . 1 DESHIDRATACIÓN CON CALENTAMIENTO Balance de energía 0 Q m h m h ent sal hm c p Taire hg donde 0,622 p g P pg ENFRIAMIENTO EVAPORATIVO Se basa en un sencillo principio: cuando se evapora el agua el calor latente de evaporación se absorbe del cuerpo del agua circulante. Como resultado tanto el agua como el aire se enfrían durante el proceso. Es utilizado bajo condiciones de altas temperaturas y humedad relativa y especifica baja. Balance de energía 0 Q m h m h ent sal Para el proceso de enfriamiento adiabático se tiene: a1 h m w hw m a 2 h2 0m Dividiendo entre la masa de aire seco, se tiene 0 h1 2 1 hw h2 CALENTAMIENTO CON HUMIDIFICACIÓN Es utilizado bajo condiciones de bajas temperaturas y humedad relativa y especifica baja. Balance de energía 0 Q m h m h ent sal a3 m a2 m a se tiene: Debido a que m a hm s hs m a h2 0m Donde el subíndice s representa a la corriente de vapor. El balance de masa del agua es: 3 m a 2 m a m s 0 m s 3 2 m a MEZCLA ADIABÁTICA DE DOS CORRIENTES DE AIRE a1 m a2 m a3 m a1 1 m a 2 2 m a3 3 m a1 h1 m a 2 h2 m a3 h3 m a 3 se tiene: Para eliminar m m a1 2 3 m a 2 3 1 De la misma forma se tiene: m a1 h2 h3 m a 2 h3 h1 TORRES DE ENFRIAMIENTO Una torre de enfriamiento húmedo es un enfriador evaporativo semiencerrado. El aire entra a la torre por el fondo y sale por la parte superior. El agua caliente del condensador se bombea hacia la parte superior de la torre y se rocía en esta corriente de aire. Cuando las gotas de agua caen por la influencia de la gravedad, una pequeña fracción del agua se evapora y enfría el agua restante. La temperatura y contenido de humedad del aire aumentan durante este proceso. El agua enfriada se acumula en el fondo de la torre y se bombea de nuevo al condensador para recuperar calor de desecho adicional. Existen torres de tiro natural y de tiro forzado. TORRES DE ENFRIAMIENTO Aplicando un balance de energía en la torre: a1 hm1 m w3 hw3 m a 2 hm2 m w4 hw4 m o a1 ha1 1 hg 1 m w3 hw3 m a 2 ha 2 2 hg 2 m w 4 hw 4 m w3 con m w4 Para relacionar m se plantea: w4 m w3 m a 2 1 m REFERENCIAS BIBLIOGRÁFICAS LEVENSPIEL, Educación. O (2001). Fundamentos De Termodinámica .Pearson POTTER, M; SOMERTON, C (2004). Termodinámica Para Ingenieros. Editorial McGraw-Hill. VAN WYLEN G, SONNTAG R. (1999). Fundamentos de Termodinámica. México: Limusa. WARK K; RICHARDS D (2001). Termodinámica. España: Mc Graw Hill. YUNUS C; BOLES, M (2006). Termodinámica. México: Mc G