CLASE 9
Difracción
Videos Caso Fraunhoffer
Difracción significa cambio de
dirección del rayo (vector de
Poynting) de una onda debido
a la interacción con un
obstáculo
laserRendija.mpg
laserRendijaVar.mpg
OEMrendija.mpg
redes.mpg
rendijasBlanca.mpg
SingleSlit
Larrondo – Física 3 – 2009
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CLASE 11
Difracción
CLASE 11
Difracción
Una explicación simple surge del
principio de Huygens:
“todo punto alcanzado por un
frente de onda se comporta
como un emisor secundario”
Al observador llegan los vectores
de Poynting generados por
esos emisores secundarios
Larrondo – Física 3 – 2009
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CLASE 11
Rendija Rectangular Larga
Difracción de Fraunhöfer
CLASE 11
Rendija Rectangular Larga
Difracción de Fraunhöfer
r0
0
x
r0 + x sen θ
θ
r0 + d sen θ
d
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1
CLASE 11
Rendija Rectangular Larga
Difracción de Fraunhöfer
CLASE 11
Rendija Rectangular Larga
Difracción de Fraunhöfer
k d s in θ
Para estos ángulos de
observación I = 0
r0
0
r0 + x sen θ
k d s in θ
θ
x
k d s in θ = 2 m π
⇒ d s in θ = λ
⇒ d ia g ra m a fa s o ria l c e rra d o
r0 + d sen θ
d
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CLASE 11
Rendija Rectangular Larga
Difracción de Fraunhöfer
Sitio de Franco García: difracción.
r0
0
x
r0 + x sen θ
θ
r0 + d sen θ
d
d
φ%r =
∫
0
α =
E
s in α
⋅ e i ( k r0 + k x s e nθ − ω t ) d x = E ⋅ e i ( k r0 − ω t + α )
d
α
k d s in θ
2
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CLASE 11
Rendija Rectangular Larga
Difracción de Fraunhöfer
CLASE 11
Rendija Rectangular Larga
Difracción de Fraunhöfer
r0
r0
0
x
0
r0 + x sen θ
θ
x
r0 + d sen θ
d
I = I m ax
r0 + x sen θ
θ
r0 + d sen θ
s in 2 α
α
2
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α =
k d s in θ
2
d
I = I m ax
s in 2 α
α
2
α =
k d s in θ
2
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2
CLASE 11
Rendija Rectangular Larga
Difracción de Fraunhöfer
Diagramas polares vs. cartesianos
OEMrendija.avi
•Otro método:
•Partir de la ecuación 3.2:07 de interferencia de N fuentes
idénticas espaciadas
NkD
sin
sin θ
2
E = E0
kD
sin
sin θ
2
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CLASE 11
Rendija Rectangular Larga
Difracción de Fraunhöfer
•
Calcular el límite
Determinación del ancho de una
rendija a partir del diagrama de
difracción
N →∞
D→0
ND = d
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Clase 12
Interferencia-Difracción de Fraunhoffer
combinadas para rendijas rectangulares largas
Difracción de Fresnel para abertura Circular
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3
Del patron de scattering podemos inferir
cómo es el material
Factor de
Estructura
I (θ ) = I max
kd
sin 2
sin θ
2
2
kd
sin θ
2
kD
sin 2 N
sin θ
2
2 kD
sin
sin θ
2
Factor de
forma
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Deduzca la estructura de las rendijas
• Todos estos diagramas de intensidad son
estacionarios
redes.mpg
De cada imagen deducir cómo está
hecha la diapositiva
• Su forma se demuestra empleando fasores
• Corresponden a la configuración de
Fraunhoffer
• VER EJEMPLOS FRANCO GARCÍA
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Fin clase 9
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